Cho M. H., Cai W.'s A Boundary Integral Equation Method for Photonic Crystal PDF

By Cho M. H., Cai W.

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111) dt dt C F wo B(r, t) das magnetische Induktionsfeld des Stabmagneten in der Drahtschleife ist und das negative Vorzeichen die Richtung des induzierten Stromes in der Drahtschleife angibt. 112) gilt. Dies ist die differenzielle Form des Faraday’schen Induktionsgesetzes, wobei γ eine vom Maßsystem abh¨ angige Konstante darstellt. 3. Die d’Alembert’sche Wellengleichung Dieser Gleichung gen¨ ugen viele Wellenph¨ anomene der Physik, seien es die Wellenbewegungen einer schwingenden Saite, die Schallwellen oder die elektromagnetischen Wellen.

166) ¨ Eine solche Transformation nennen wir eine Ahnlichkeitstransformation, denn der transformierte Tensor hat dieselben Eigenschaften wie der urspr¨ ungliche. Dieses Transformationsgesetz k¨onnen wir auch in Matrixform schreiben und erhalten mit der bereits eingef¨ uhrten Bezeichnungsweise T = aT aT . 167) Die Summe der Diagonalelemente eines Tensors nennt man die ,,Spur“ des Tensors SpT = Tii = inv. 168) Diese Spur ist eine Invariante ebenso wie das Skalarprodukt zweier Vektoren. Wenn wir einen Tensor T skalar mit einem Vektor A multiplizieren, so erhalten wir einen Vektor B, d.

Die d’Alembert’sche Wellengleichung Dieser Gleichung gen¨ ugen viele Wellenph¨ anomene der Physik, seien es die Wellenbewegungen einer schwingenden Saite, die Schallwellen oder die elektromagnetischen Wellen. Wir wollen sie hier aus den Maxwell’schen Gleichungen der Elektrodynamik herleiten. 112) rotE = −γ ∂B ∂t . Als n¨ Gesetz hinzu, wonach einer von einem elektrischen Strom J durchflossener Leiter von einem magnetischen Induktionsfeld B, bestehend aus lauter geschlossenen Feldlinien, umschlungen ist.

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A Boundary Integral Equation Method for Photonic Crystal Fibers by Cho M. H., Cai W.


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